1．介紹

雙光學(xué)頻率梳(簡稱雙光梳)[1]的概念在光頻梳被提出后不久被引入[2-4]。在時域上，雙光梳可以理解為兩個相干光脈沖序列，它們的重復(fù)頻率有輕微的偏移。自問世以來，雙光梳光源及其應(yīng)用一直一個重要研究課題[5]。雙光梳光源與早期用于泵浦探測測量的激光系統(tǒng)有許多相似之處。特別是，利用兩種不同重復(fù)頻率對超快現(xiàn)象進行采樣的想法，早在20世紀80年代就已經(jīng)通過等效時間采樣概念的演示進行了探索[6,7]。在這種情況下，通過frep/ 的因子，超快動態(tài)過程在時域中被縮小到更慢的等效時間。這里frep是采樣頻率，是采樣頻率與激發(fā)重頻的差值。這個概念很快通過一對相互穩(wěn)定的鎖模激光器實現(xiàn)，通常被稱為異步光采樣(ASOPS)[8]。雙光梳方法和ASOPS激光系統(tǒng)的一個顯著區(qū)別是兩個脈沖序列鎖在一起的相位和定時的精度。因為雙光梳鎖模的發(fā)明，特別是在一個自由運行的激光腔產(chǎn)生兩個光頻梳，這個邊界已經(jīng)變得模糊。這種激光器最初是在光纖[9]和固態(tài)[10,11]增益材料中實現(xiàn)的，隨后出現(xiàn)了大量的激光腔多路復(fù)用方法[12]。由于脈沖在同一腔內(nèi)循環(huán)，它們經(jīng)歷類似的干擾，導(dǎo)致相關(guān)的噪聲特性，這對于實際應(yīng)用[13]來說已經(jīng)足夠了。類似地，與電子鎖定異步光采樣ASOPS系統(tǒng)相比，由于共腔結(jié)構(gòu)和鎖模激光器振蕩器的優(yōu)秀無源穩(wěn)定性，有降低時間抖動的潛力[14,15]。此外，由于這些系統(tǒng)顯著降低了復(fù)雜性(一個振蕩器，沒有復(fù)雜的鎖定電子設(shè)備)，它們可以在雙光梳激光器通常無法達到的新應(yīng)用領(lǐng)域?qū)崿F(xiàn)實際測量。另一方面，自由運行的激光器容易受到相對光學(xué)相位漂移和兩個脈沖序列之間重復(fù)頻率差異的影響，這必須加以考慮。

 

迄今為止，單腔雙頻梳激光器的運行通常是在激光設(shè)計或性能上的折衷。例如，將無源雙折射晶體插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環(huán)形腔的雙向運行[9,11]。最近，在高功率鎖模薄片激光器結(jié)構(gòu)中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些最新的實現(xiàn)中，并不是所有的內(nèi)腔組件都是共享的以便降低常規(guī)噪聲抑制。

 

在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復(fù)用的新方法，通過在表面插入一個具有兩個獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當(dāng)?shù)奈恢冒惭b雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作最優(yōu)的空腔適應(yīng)為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復(fù)頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個固體激光器腔中獲得了2.4 W的平均功率。兩個光頻梳的重復(fù)頻率差可在[- 450Hz, 600Hz]范圍內(nèi)調(diào)節(jié)。表征得到脈沖之間的相對時序噪聲為僅為光周期的一小部分：在[20 Hz至100 kHz]的綜合帶寬下為2.2 fs。這是迄今為止報告的在這個頻率范圍內(nèi)自由運行的雙梳激光器中最低的相對時間噪聲。此外，我們在多路復(fù)用元件上應(yīng)用壓電反饋來抵消低頻環(huán)境干擾和漂移，因此我們可以在超過5小時內(nèi)實現(xiàn)標準偏差為70的重復(fù)頻率差穩(wěn)定性。

 

2．諧振腔設(shè)計與振蕩器性能

圖1所示。(a)激光腔布局。泵浦使用一個980nm多模二極管。DM:泵浦/激光二色性，OC:激光輸出耦合器， 5.5%的激光透過率，泵浦光高透過率。增益介質(zhì)是摻雜4.5%的Yb:CaF2晶體 [20]。該腔采用具有介電介質(zhì)頂部涂層的多量子阱SESAM，獲得高飽和通量Fsat=142J/cm2，調(diào)制深度R=1.1%。(b)激光輸出功率和脈沖持續(xù)時間隨總泵浦功率的變化。

圖1(a)顯示了我們的自由運行雙光頻梳激光腔的布局。我們使用多模泵浦二極管和端泵浦腔結(jié)構(gòu)，類似于我們之前報道的偏振復(fù)用雙梳狀激光器的配置[20,21]。然而，與過去的報道相反，在有源元件，即增益晶體和半導(dǎo)體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過插入一個具有高度反射涂層的雙棱鏡來獲得的。通過使用一個頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質(zhì)上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時單個光梳的性能。該孤子鎖模激光器的最大工作點對應(yīng)2.4 W平均輸出功率，脈沖持續(xù)時間分別為138 fs(comb1)和132 fs(comb2)，激光器的光對光效率為40%。

 

我們得到了兩個光頻梳的自啟動鎖模。在最高輸出功率下的激光輸出診斷如圖2(a-b)所示，這表示基模鎖定是很干凈的。壓電致動器可以在短時間內(nèi)連續(xù)調(diào)節(jié)雙棱鏡的橫向位置，把其安裝在一個平移臺上，該平移臺可通過壓電致動器進行大范圍的任意步進調(diào)節(jié)。雙棱鏡的平移可以調(diào)整兩個光頻梳的重復(fù)頻率差，從-450 Hz到600 Hz，對激光輸出性能的影響可以忽略不計(圖2(c))。在較大的行程時，雙棱鏡頂點上的模削效應(yīng)導(dǎo)致輸出功率的降低。

圖2所示。(a)用光譜分析儀(分辨率設(shè)置為0.08 nm)測量對數(shù)尺度下的激光輸出光譜。(b)用微波頻譜分析儀分析快速光電二極管產(chǎn)生的光電流的歸一化功率譜密度。插圖顯示放大的兩個射頻梳的一次諧波。(c)雙棱鏡側(cè)面不同位置的重復(fù)頻率差異。
 

3．噪聲特性

接下來，我們評估了共腔方法獲得兩個脈沖序列與低相對時間抖動有效性。首先，我們進行相位噪聲特性，試圖獲得每個單獨的脈沖序列的絕對時間抖動。我們在一個快速光電二極管(DSC30S, Discovery Semiconductors Inc.)上檢測每個脈沖序列，并選擇帶有可調(diào)諧帶通濾波器的第6個重復(fù)頻率諧波。該信號通過信號源分析儀(SSA) (E5052B, Keysight)進行分析。得到的相位噪聲功率譜密度(PSD)和綜合時間抖動如圖3所示。從測量中我們看到，每一個單獨的脈沖序列的絕對時間抖動非常小，相位噪聲PSD看起來幾乎相同。為了測量兩個脈沖序列之間的絕對時間抖動的相關(guān)性，我們開發(fā)了一種基于梳齒跳動的相對時間抖動測量技術(shù)，該技術(shù)使用了兩個單頻連續(xù)激光器[22]。這種相對時間抖動測量技術(shù)可以揭示任意重復(fù)頻率差下自由運行的雙梳激光的不相關(guān)噪聲。得到的不相關(guān)的相對時序抖動在圖3中用黑線表示。我們發(fā)現(xiàn)相對時間抖動平均比絕對時間抖動低25dB，這表明由于單腔結(jié)構(gòu)，有很好的共相位噪聲抑制。集成的相對定時抖動為2.2 fs [20 Hz, 100 kHz]。這表明，即使在較長的數(shù)據(jù)采集時間內(nèi)，也可以從自由運行的激光腔獲得亞周期相對定時抖動。

圖3所示。(a)使用信號分析儀測量每個脈沖序列的絕對(紅色和藍色)時序噪聲。使用[22]中描述的方法測量的兩個脈沖序列之間的相對時序抖動(黑色)。(b)時序噪聲曲線積分得到的時序抖動。

我們開發(fā)了這種激光器用于等效時間采樣應(yīng)用，如泵浦探測光譜和皮秒超聲[20]。因此，我們還沒有詳細研究該光源如何適用于需要長期相對光學(xué)相位穩(wěn)定性的高分辨率雙梳光譜。在50毫秒的采集周期內(nèi)，可以觀測到一些射頻梳齒結(jié)構(gòu)。然而，精確的雙光梳光譜學(xué)應(yīng)用仍然依賴于用一個或多個連續(xù)波激光器跟蹤光學(xué)相位波動，例如通過自適應(yīng)采樣方法，如[23]中的展示。從圖3可以觀察到，在700 Hz和1600 Hz附近有幾個噪聲峰值，這可能是由機械共振引起的，因此可以通過仔細的光學(xué)機械優(yōu)化來消除。然而，這些共振降低了兩個脈沖序列之間的相位相干性。由于較大的光帶寬和相對較低的80 MHz的重頻，混疊條件要求在500 Hz以下的重頻差范圍內(nèi)使用。在這樣的低頻率下，機械噪聲比如來自上述諧振，將影響相互相位相干性。更適合自由運轉(zhuǎn)雙光梳光譜的結(jié)構(gòu)包括更高的重頻和重頻差異，如[13,22]，在此機制中提出的技術(shù)探索將是未來工作的主題。在這篇文章中，我們著重于將這種新光源應(yīng)用于泵浦探測光譜的應(yīng)用，在這里，激光的峰值功率可以用來直接激發(fā)非線性過程。80MHz的重頻可以實現(xiàn)12.5 ns的大延遲掃描范圍，超低的相對定時抖動可以用于精確的時間軸校準。

 

激光相對強度噪聲(RIN)是任何快速采樣應(yīng)用的關(guān)鍵參數(shù)之一。我們在以下高動態(tài)范圍測量配置中分析了我們的激光器的RIN。我們使用一個光電二極管，每個光頻梳的平均梳齒功率同時設(shè)定為10mW。為了獲得RIN光譜，我們使用SSA進行基帶測量。首先，我們用一個低噪聲跨阻抗放大器(DLPCA-200, Femto)測量低頻分量(<200 kHz)。為了測量更高頻率的分量，我們用一個偏置TEE (BT45R, SHF通信技術(shù)AG)分割信號的交流和直流部分。交流部分用低噪聲電壓放大器(DUPVA-1-70, Femto)放大。將兩個測量值拼接在一起，得到每個光頻梳的完整RIN譜，如圖4所示。我們發(fā)現(xiàn)每個光梳的綜合RIN值< 3.1х10-5 [1 Hz, 1 MHz]。
 

圖4所示各光梳的相對強度噪聲譜。根據(jù)光電二極管的規(guī)格和測量的輸入功率計算散粒噪聲極限。

4．等效時間采樣應(yīng)用

為了使激光器應(yīng)用于泵浦探測光譜應(yīng)用，我們將它與一個光參量振蕩器(OPO)的一個輸出光束耦合。OPO能夠?qū)崿F(xiàn)波長的多色泵浦探測測量。此外，由于OPO是同步泵浦，兩個脈沖序列之間的相對時間保持不變。我們用ppln晶體(HC Photonics)設(shè)計了一個信號諧振在1600nm的OPO。用2 W輸出的comb1泵浦可獲得876 mW的信號光。同時，我們還產(chǎn)生了OPO信號的二次諧波，以獲得800 nm的光，測量脈沖周期為151 fs，平均功率為390 mW。從振蕩器輸出的comb2可輕松倍頻獲得526 nm的光，使該激光源成為各種波長下理想的光譜學(xué)工具。

 

為了在環(huán)境發(fā)生變化時也能獲得重頻差的長期穩(wěn)定性，我們實現(xiàn)了一個慢反饋閉環(huán)。comb1和comb2的部分功率發(fā)送到基于BBO的光學(xué)互相關(guān)器。我們使用一個頻率計數(shù)器，通過計算互相關(guān)信號之間的時間來跟蹤重頻差的波動，類似于[20,21]中使用的方法。為此，我們使用了一個定制的FPGA模塊，該模塊能以100Hz或更高的采集速率下獲取comb1和comb2的重頻差，精度優(yōu)于10-6。記錄的重頻差信號在計算機上處理，通過調(diào)節(jié)施加到壓電致動器上的電壓來對復(fù)用元件進行校正。電壓信號以大約frep的速率更新。

為了驗證兩組多色脈沖序列的相對長期穩(wěn)定性，我們用另一種光學(xué)互相關(guān)裝置測量重頻差，如圖5(a)所示。我們將OPO倍頻輸出(800 nm，comb1)與直接激光輸出(1052 nm，comb2)相互關(guān)聯(lián)。在超過5小時的時間窗口中，我們發(fā)現(xiàn)重頻差波動標準差為70，如圖5(b)所示。

圖5所示。(a)帶兩個光學(xué)交叉相關(guān)器(XCORR)的多色等效時間采樣裝置。XCORR 1用于向激光提供慢反饋，XCORR 2用于執(zhí)行環(huán)外測量。(b)使用XCORR 2的長期重頻差穩(wěn)定性。設(shè)置為300Hz。

5．結(jié)論

我們展示了一種新穎的激光腔復(fù)用方法，該方法允許在同一振蕩器中存在兩個空間分離的準共徑腔模式。我們可以實現(xiàn)同步的模式鎖定，每路輸出脈寬少于140 fs，平均功率超過2.4 W。我們還描述了綜合帶寬20 Hz到100 kHz范圍內(nèi)的相對定時抖動在亞周期范圍內(nèi)。我們進一步將這種強大的固態(tài)激光器與OPO耦合，以獲得泵浦探測采樣應(yīng)用的多色光輸出配置。為了消除任何可能改變重復(fù)頻率差的緩慢環(huán)境漂移，我們在雙棱鏡位置上實現(xiàn)了一個基于緩慢交叉校正的反饋環(huán)路，使我們獲得了長期性能良好的雙光梳。因此，我們的系統(tǒng)結(jié)合了這兩種方法的優(yōu)點：共腔雙光梳激光器的高被動穩(wěn)定性和簡單性，以及對鎖定激光系統(tǒng)漂移的免疫性。我們的結(jié)果證明了新的激光腔多路復(fù)用方法的實用性，并顯示其在泵浦探測和等效時間采樣應(yīng)用中的巨大潛力。
 

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K2Photonics是瑞士蘇黎士聯(lián)邦理工學(xué)院量子電子學(xué)研究所旗下公司旗下衍生公司。其把最新的基于單腔雙光梳激光器研究的最新成果進行商業(yè)化，為泵浦探測和異步光采樣ASOPS等應(yīng)用客戶提供理想光源。上海昊量光電作為K2Photonics的中國代理，為您提供專業(yè)的選型以及技術(shù)服務(wù)。對于單腔雙光梳激光器有興趣或者任何問題，都歡迎通過電話、電子郵件或者微信與我們聯(lián)系。

 

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（本文譯自Spatially multiplexed single-cavity dual-comb laser for equivalent time sampling applications（J. Pupeikis,1,* B. Willenberg,1,* S. L. Camenzind,1 A. Benayad,2 P. Camy,2 C. R. Phillips,1,* And U. Keller1     

1 Department of Physics, Institute for Quantum Electronics, ETH Zurich, Auguste-Piccard-Hof 1, 8093 Zurich, Switzerland 2 Centre de Recherche sur Les Ions, Les Matériaux et La Photonique (CIMAP), UMR 6252 CEA-CNRS-ENSICAEN, Université de Caen Normandie, 6 Boulevard Du Maréchal Juin, 14050, Caen Cedex 4, France）

 

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